ЛА́РМОРА ПРЕЦЕ́ССИЯ

ЛА́РМОРА ПРЕЦЕ́ССИЯ, до­пол­ни­тель­ное вра­ще­ние как це­ло­го (пре­цес­сия) сис­те­мы за­ря­жен­ных час­тиц с оди­на­ко­вым от­но­ше­ни­ем за­ря­да $q$ к мас­се $m$ (напр., элек­тро­нов ато­ма), воз­ни­каю­щее в сла­бом по­сто­ян­ном од­но­род­ном маг­нит­ном по­ле, на­прав­ле­ние ко­то­ро­го и яв­ля­ет­ся осью вра­ще­ния. Воз­мож­ность су­ще­ст­во­ва­ния та­кой пре­цес­сии впер­вые бы­ла по­ка­за­на Дж. Лар­мо­ром

в 1895, ко­то­рый до­ка­зал тео­ре­му: при на­ло­же­нии од­но­род­но­го маг­нит­но­го по­ля на­пря­жён­но­стью $\boldsymbol H$ урав­не­ния дви­же­ния сис­те­мы элек­тро­нов со­хра­ня­ют свою фор­му, ес­ли пе­рей­ти к сис­те­ме ко­ор­ди­нат, рав­но­мер­но вра­щаю­щей­ся во­круг на­прав­ле­ния по­ля с уг­ло­вой час­то­той $ω_L=qH/2mc$ ($c$ – ско­рость све­та), ко­то­рая на­зы­ва­ет­ся лар­мо­ро­вой час­то­той. Т. о., маг­нит­ное по­ле вы­зы­ва­ет пре­цес­сию ор­би­ты ка­ж­до­го элек­тро­на ато­ма с час­то­той $ω_L$ во­круг на­прав­ле­ния по­ля (рис.). Тео­ре­ма Лар­мо­ра вер­на при ус­ло­вии, что $ω_L$ ма­ла по срав­не­нию с соб­ст­вен­ны­ми час­то­та­ми об­ра­ще­ния час­тиц в от­сут­ст­вие маг­нит­но­го по­ля.

Л. п. обу­слов­ле­на дей­ст­ви­ем на за­ря­жен­ные час­ти­цы си­лы Ло­рен­ца и ана­логич­на пре­цес­сии оси волч­ка (ги­ро­ско­па

) под дей­ст­ви­ем си­лы, стре­мя­щей­ся из­ме­нить на­прав­ле­ние оси его вра­ще­ния. Л. п. при­во­дит к воз­ник­но­ве­нию до­пол­нит. маг­нит­но­го мо­мен­та сис­те­мы за­ря­жен­ных час­тиц. Л. п. слу­жит ос­но­вой для объ­яс­не­ния мн. фи­зич. яв­ле­ний, та­ких как диа­маг­не­тизм

 >>

, маг­нит­ное вра­ще­ние плос­ко­сти по­ля­ри­за­ции

 >>

, нор­маль­ный Зе­е­ма­на эф­фект

 >>

и др.