ПАРАМЕТРИ́ЧЕСКИЙ УСИЛИ́ТЕЛЬ

ПАРАМЕТРИ́ЧЕСКИЙ УСИЛИ́ТЕЛЬ, уси­ли­тель элек­трич. ко­ле­ба­ний, в ко­то­ром уве­ли­че­ние мощ­но­сти сиг­на­ла осу­ще­ст­в­ля­ет­ся за счёт энер­гии внеш­не­го ис­точ­ни­ка (т. н. ге­не­ра­то­ра на­кач­ки), пе­рио­ди­че­ски из­ме­няю­ще­го зна­че­ние ре­ак­тив­но­го па­ра­мет­ра (обыч­но ём­ко­сти) не­ли­ней­но­го эле­мен­та уси­ли­те­ля. При­ме­ня­ет­ся в вы­со­ко­чув­ст­ви­тель­ных при­ём­ных уст­рой­ст­вах (пре­им. в СВЧ-диа­па­зо­не) в ра­дио­ло­ка­ции, ра­дио­ас­тро­но­мии, для свя­зи с КА и др. В ка­че­ст­ве осн. (уси­лит.) эле­мен­та П. у. ча­ще все­го ис­поль­зу­ет­ся па­ра­мет­рич. по­лу­про­вод­ни­ко­вый ди­од (ППД), ём­кость ко­то­ро­го за­ви­сит от ве­ли­чи­ны при­ло­жен­но­го об­рат­но­го на­пря­же­ния.

Наи­боль­шее рас­про­стра­не­ние по­лу­чи­ли двух­час­тот­ные (или двух­кон­тур­ные) П. у. В та­ких уси­ли­те­лях из­ме­няю­щая­ся ём­кость под­сое­ди­не­на к двум ко­ле­ба­тель­ным кон­ту­рам, один из ко­то­рых на­стро­ен на час­то­ту сиг­на­ла, а вто­рой – на «хо­ло­стую» час­то­ту, рав­ную обыч­но раз­но­сти или сум­ме час­тот сиг­на­ла и ге­не­ра­то­ра на­кач­ки. На­рас­та­ние ам­пли­ту­ды вы­ну­ж­ден­ных элек­тро­маг­нит­ных ко­ле­ба­ний (па­ра­мет­рич. уси­ле­ние) про­ис­хо­дит вслед­ст­вие па­ра­мет­ри­че­ско­го ре­зо­нан­са. Час­то­та на­кач­ки и «хо­лостая» час­то­та вы­би­ра­ют­ся близ­ки­ми к кри­тич. час­то­те $f_{кр}$ ППД (т. е. к час­тоте, на ко­то­рой П. у. пе­ре­ста­ёт уси­ли­вать); при этом час­то­та сиг­на­ла долж­на быть зна­чи­тель­но мень­ше $f_{кр}$. Ко­ле­ба­тель­ная сис­те­ма П. у., как пра­ви­ло, вклю­ча­ет в се­бя объ­ём­ные ре­зо­на­то­ры, внут­ри ко­то­рых рас­по­ла­га­ют­ся ППД. В ка­че­ст­ве ге­не­ра­то­ров на­кач­ки при­ме­ня­ют ла­вин­но-про­лёт­ный ди­од, Ган­на ди­од и др. По срав­не­нию с обыч­ны­ми уси­ли­те­ля­ми П. у. име­ют су­ще­ст­вен­но бо­лее низ­кий уро­вень собств. шу­мов. Для по­лу­че­ния ми­ним. шу­мо­вых тем­пе­ра­тур (не бо­лее 20 К) при­ме­ня­ют ох­ла­ж­дае­мые П. у. Важ­ным пре­иму­ще­ст­вом двух­кон­тур­ных П. у. яв­ля­ет­ся воз­мож­ность пе­ре­строй­ки час­то­ты уси­ли­вае­мых ко­ле­ба­ний (за счёт из­ме­не­ния собств. час­тот $ν_1$ и $ν_2$ кон­ту­ров) при по­сто­ян­ной час­то­те на­кач­ки $ν_н=ν_1+ν_2$. Мак­сималь­но дос­ти­жи­мые ко­эф. уси­ле­ния и по­ло­са про­пус­ка­ния П. у. оп­ре­де­ля­ют­ся в осн. па­ра­мет­ра­ми уси­ли­тель­но­го эле­мен­та. Реа­ли­зо­ва­ны П. у. с ко­эф. уси­ле­ния до 30 дБ и по­ло­са­ми про­пус­ка­ния, со­став­ляю­щи­ми 10–20% от не­су­щей час­то­ты сиг­на­ла.