РЕЙНО́ЛЬДСА ЧИСЛО́

РЕЙНО́ЛЬДСА ЧИСЛО́ ($Re$), один из ос­нов­ных кри­те­ри­ев по­до­бия в ме­ха­ни­ке жид­ко­сти и га­за, ха­рак­те­ри­зую­щий от­но­ше­ние сил инер­ции к си­лам вяз­ко­сти в по­то­ке жид­ко­сти или га­за. $Re=ρvL/μ$, где $ρ$ – плот­ность, $μ$ – ко­эф. сдви­го­вой вяз­ко­сти жид­ко­сти или га­за, $v$ – ха­рак­тер­ная ско­рость по­то­ка, $L$ – ха­рак­тер­ный ли­ней­ный раз­мер (диа­метр тру­бы, по­пе­реч­ный раз­мер об­те­кае­мо­го те­ла и др.). На­зва­но по име­ни О. Рей­нольд­са

. При ма­лых зна­че­ни­ях $Re$ пре­об­ла­да­ют си­лы вяз­ко­сти. При боль­ших зна­че­ни­ях $Re$ вда­ли от об­те­кае­мых сте­нок влия­ни­ем вяз­ко­сти мож­но пре­неб­речь. Дви­же­ние в тру­бе яв­ля­ет­ся ла­ми­нар­ным при $Re\lt Re_{крит}$ и тур­бу­лент­ным при бóль­ших зна­че­ни­ях $Re$. Ве­ли­чи­на $Re_{крит}$ за­ви­сит от ус­ло­вий вхо­да по­то­ка в тру­бу, со­стоя­ния вте­каю­ще­го по­то­ка, ше­ро­хо­ва­то­сти сте­нок и др.; в ци­лин­д­рич. тру­бе $Re_{крит}$ мо­жет дос­ти­гать 2300. См. так­же По­до­бия кри­те­рии

 >>

.

Р. ч. маг­нит­ное ($R_m$) – без­раз­мер­ный па­ра­метр в маг­нит­ной гид­ро­ди­на­ми­ке, ха­рак­те­ри­зую­щий взаи­мо­дей­ст­вие дви­жу­щих­ся про­во­дя­щих жид­ко­стей и га­зов (плаз­мы) с маг­нит­ным по­лем. $R_m=Lv4πσ/c^2$, где $L$ – ха­рак­тер­ная дли­на, $v$ – ха­рак­тер­ная ско­рость, $σ$ – элек­тро­про­вод­ность, $c$ – ско­рость све­та. Маг­нит­ное Р. ч. – кри­тич. па­ра­метр; по его ве­ли­чи­не все про­цес­сы в маг­нит­ной гид­ро­ди­на­ми­ке де­лят­ся на 2 клас­са: с $R_m⩽1$, т. е. с ма­лой про­во­ди­мо­стью (напр., низ­ко­тем­пе­ра­тур­ная плаз­ма

), и с $R_m≫1$, т. е. с боль­шой про­во­ди­мо­стью или боль­ши­ми раз­ме­ра­ми (вы­со­ко­тем­пе­ра­тур­ная плаз­ма

 >>

, кос­мич. объ­ек­ты). См. так­же Маг­нит­ная гид­ро­ди­на­ми­ка

 >>

.

Р. ч. аку­сти­че­ское ($Re_a$) – без­раз­мер­ный па­ра­метр в аку­сти­ке, ха­рак­те­ри­зую­щий со­от­но­ше­ние не­ли­ней­ных и дис­си­па­тив­ных эф­фек­тов, воз­ни­каю­щих при рас­про­стра­не­нии аку­стич. вол­ны ко­неч­ной ам­пли­ту­ды. $Re_a=2εp/bk$, где $ε$ – не­ли­ней­ный па­ра­метр сре­ды, $p$ – ам­пли­ту­да зву­ко­во­го дав­ле­ния, $b$ – эф­фек­тив­ный ко­эф. вяз­ко­сти, $k$ – вол­но­вое чис­ло. При $Re_a\lt 1$ пре­об­ла­да­ет влия­ние вяз­ко­сти и вол­на за­ту­ха­ет рань­ше, чем не­ли­ней­ные эф­фек­ты ус­пе­ют раз­вить­ся. При $Re_a\gt 1$ до­ми­ни­ру­ют не­ли­ней­ные эф­фек­ты, при­во­дя­щие к силь­но­му ис­ка­же­нию про­фи­ля вол­ны при её рас­про­стра­не­нии и к об­ра­зо­ва­нию сла­бых удар­ных волн. См. так­же Не­ли­ней­ная аку­сти­ка

.