О́МА ЗАКО́Н
-
Рубрика: Физика
-
-
Скопировать библиографическую ссылку:
Книжная версия:
Электронная версия:
О́МА ЗАКО́Н, линейная зависимость между силой тока I на участке электрич. цепи и электрич. напряжением U на этом же участке: U=RI. Коэф. пропорциональности R – электрич. (омическое) сопротивление – зависит от материала, темп-ры и геометрич. размеров проводника. О. з. установлен Г. C. Омом в 1826.
Если постоянный электрич. ток течёт между точками 1 и 2, то U=ϕ1−ϕ2+ε12, где ϕ1 и ϕ2 – электрич. потенциалы в точках 1 и 2; ε12 – электродвижущая сила (эдс) на участке 1–2 (см. Напряжение электрическое). Для замкнутой электрич. цепи ϕ1=ϕ2 и О. з. принимает вид: ε=RI, где ε – сумма всех эдс, действующих в замкнутой цепи, R – полное сопротивление замкнутой цепи, включающее внутр. сопротивление источников эдс. О. з. обобщается на случай разветвлённых электрич. цепей (см. Кирхгофа правила).
О. з. может быть записан также в дифференциальной форме для произвольной точки проводника: \boldsymbol j=\frac{1}{\rho}(\boldsymbol E+ \boldsymbol E^*)=\sigma(\boldsymbol E+ \boldsymbol E^*),где \boldsymbol j – плотность электрич. тока, \boldsymbol E – напряжённость электростатич. поля, \boldsymbol E^* – напряжённость поля сторонних сил (численно равна сторонней силе, действующей на единичный положительный заряд), \rho – удельное электрич. сопротивление, \sigma – удельная электрич. проводимость. Если сторонние силы отсутствуют, то векторы \boldsymbol j и \boldsymbol E совпадают по направлению. В анизотропных средах (монокристаллич. проводники, проводники в магнитном поле) направления векторов \boldsymbol j и \boldsymbol E в общем случае не совпадают, а \sigma является тензором. Для цилиндрич. проводников коэффициенты R и \sigma связаны соотношением R=l/(S \sigma), где l – длина проводника, S – площадь его поперечного сечения.
О. з. обобщается также на случай переменных синусоидальных квазистационарных токов. Если в участке электрич. цепи протекает синусоидальный ток с круговой частотой \omega, а сама цепь содержит ёмкость C и индуктивность L, то О. з. записывается в комплексном виде: \hat U = \hat Z \hat I,где \hat U, \hat I – комплексные напряжение и ток, зависящие от времени t по закону \hat U=Ue^{i\omega t}, \hat I=Ie^{i \omega t}; \hat Z=R + i(\omega L - 1/(\omega C)) – комплексное сопротивление, или импеданс. Мнимая часть импеданса называется реактивным сопротивлением, а действительная – активным сопротивлением. При этом истинные значения тока и напряжения равны действительным частям от их комплексных значений: I=\text{Re} \hat I; U=\text{Re} \hat U.
О. з. с хорошей точностью выполняется для многих сред, напр. металлов и их сплавов. В общем случае зависимость тока от напряжения может быть нелинейной (напр., в газовом разряде). Отклонения от О. з. могут происходить также при увеличении частоты переменного тока, когда ток перестаёт быть квазистационарным.