Loading [MathJax]/extensions/TeX/boldsymbol.js
Подпишитесь на наши новости
Вернуться к началу с статьи up
 

О́МА ЗАКО́Н

  • рубрика

    Рубрика: Физика

  • родственные статьи
  • image description

    В книжной версии

    Том 24. Москва, 2014, стр. 157

  • image description

    Скопировать библиографическую ссылку:


    Книжная версия:



    Электронная версия:

Авторы: Ю. В. Юрьев

О́МА ЗАКО́Н, ли­ней­ная за­ви­си­мость ме­ж­ду си­лой то­ка I на уча­ст­ке элек­трич. це­пи и элек­трич. на­пря­же­ни­ем U на этом же уча­ст­ке: U=RI. Ко­эф. про­пор­цио­наль­но­сти R – элек­трич. (оми­че­ское) со­про­тив­ле­ние – за­ви­сит от ма­те­риа­ла, темп-ры и гео­мет­рич. раз­ме­ров про­вод­ни­ка. О. з. ус­та­нов­лен Г. C. Омом

 >>
в 1826.

Ес­ли по­сто­ян­ный элек­трич. ток те­чёт ме­ж­ду точ­ка­ми 1 и 2, то U=ϕ1ϕ2+ε12, где ϕ1 и ϕ2 – элек­трич. по­тен­циа­лы в точ­ках 1 и 2; ε12 – элек­тро­дви­жу­щая си­ла (эдс) на уча­ст­ке 1–2 (см. На­пря­же­ние элек­три­че­ское

 >>
). Для замк­ну­той элек­трич. це­пи ϕ1=ϕ2 и О. з. при­ни­ма­ет вид: ε=RI, где ε – сум­ма всех эдс, дей­ст­вую­щих в замк­ну­той це­пи, R – пол­ное со­про­тив­ле­ние замк­ну­той це­пи, вклю­чаю­щее внутр. со­про­тив­ле­ние ис­точ­ни­ков эдс. О. з. обоб­ща­ет­ся на слу­чай раз­ветв­лён­ных элек­трич. це­пей (см. Кирх­го­фа пра­ви­ла
 >>
).

О. з. мо­жет быть за­пи­сан так­же в диф­фе­рен­ци­аль­ной фор­ме для про­из­воль­ной точ­ки про­вод­ни­ка: \boldsymbol j=\frac{1}{\rho}(\boldsymbol E+ \boldsymbol E^*)=\sigma(\boldsymbol E+ \boldsymbol E^*),где \boldsymbol j – плот­ность элек­трич. то­ка, \boldsymbol E – на­пря­жён­ность элек­тро­ста­тич. по­ля, \boldsymbol E^* – на­пря­жён­ность по­ля сто­рон­них сил (чис­лен­но рав­на сто­рон­ней си­ле, дей­ст­вующей на еди­нич­ный по­ло­жи­тель­ный за­ряд), \rho – удель­ное элек­трич. со­про­тив­ле­ние, \sigma  – удель­ная элек­трич. про­во­ди­мость. Ес­ли сто­рон­ние си­лы от­сут­ст­ву­ют, то век­то­ры \boldsymbol j и \boldsymbol E сов­па­да­ют по на­прав­ле­нию. В ани­зо­троп­ных сре­дах (мо­но­кри­стал­лич. про­вод­ни­ки, про­вод­ни­ки в маг­нит­ном по­ле) на­прав­ле­ния век­то­ров \boldsymbol j и \boldsymbol E в об­щем слу­чае не сов­па­да­ют, а \sigma яв­ля­ет­ся тен­зо­ром. Для ци­лин­д­рич. про­вод­ни­ков ко­эф­фи­ци­ен­ты R и \sigma свя­за­ны со­от­но­ше­ни­ем R=l/(S \sigma), где l – дли­на про­вод­ни­ка, S – пло­щадь его по­пе­реч­но­го се­че­ния.

О. з. обоб­ща­ет­ся так­же на слу­чай пе­ре­мен­ных си­ну­сои­даль­ных ква­зи­ста­цио­нар­ных то­ков

 >>
. Ес­ли в уча­ст­ке элек­трич. це­пи про­те­ка­ет си­ну­сои­даль­ный ток с кру­го­вой час­то­той \omega, а са­ма цепь со­дер­жит ём­кость C и ин­дук­тив­ность L, то О. з. за­пи­сы­ва­ет­ся в ком­плекс­ном ви­де: \hat U = \hat Z \hat I,где \hat U, \hat I – ком­плекс­ные на­пря­же­ние и ток, за­ви­ся­щие от вре­ме­ни t по закону \hat U=Ue^{i\omega t}, \hat I=Ie^{i \omega t}\hat Z=R + i(\omega L - 1/(\omega C)) – ком­плекс­ное со­про­тив­ле­ние, или им­пе­данс
 >>
. Мни­мая часть им­пе­дан­са на­зы­ва­ет­ся ре­ак­тив­ным со­про­тив­ле­ни­ем, а дей­ст­ви­тель­ная – ак­тив­ным со­про­тив­ле­ни­ем. При этом ис­тин­ные зна­че­ния то­ка и на­пря­же­ния рав­ны дей­ст­ви­тель­ным час­тям от их ком­плекс­ных зна­че­ний: I=\text{Re} \hat I; U=\text{Re} \hat U.

О. з. с хо­ро­шей точ­но­стью вы­пол­ня­ет­ся для мно­гих сред, напр. ме­тал­лов и их спла­вов. В об­щем слу­чае за­ви­си­мость то­ка от на­пря­же­ния мо­жет быть не­ли­ней­ной (напр., в га­зо­вом раз­ря­де). От­кло­не­ния от О. з. мо­гут про­ис­хо­дить так­же при уве­ли­че­нии час­то­ты пе­ре­мен­но­го то­ка, ко­гда ток пе­ре­ста­ёт быть ква­зи­ста­цио­нар­ным.

Лит.: Ка­лаш­ни­ков СГ. Элек­три­че­ст­во. 6-е изд. М., 2008; Си­ву­хин ДВ. Об­щий курс фи­зи­ки. 5-е изд. М., 2009. Т. 3: Элек­три­че­ст­во; Са­вель­ев ИВ. Курс об­щей фи­зи­ки. 2-е изд. М., 2012. Т. 2: Элек­три­че­ст­во и маг­не­тизм. Вол­ны. Оп­ти­ка.

Вернуться к началу