КВАЗИСТАЦИОНА́РНЫЙ ТОК

КВАЗИСТАЦИОНА́РНЫЙ ТОК, от­но­си­тель­но мед­лен­но из­ме­няю­щий­ся элек­трич. ток, си­ла ко­то­ро­го в лю­бой мо­мент вре­ме­ни оди­на­ко­ва во всех се­че­ни­ях не­раз­ветв­лён­ной элек­трич. це­пи. Для це­пи, по ко­то­рой про­те­ка­ют К. т., спра­вед­ли­вы за­ко­ны по­сто­ян­ных то­ков (Ома за­кон, Кирх­го­фа пра­ви­ла и др.).

Пе­ре­мен­ный ток мож­но счи­тать К. т. при вы­пол­не­нии т. н. ус­ло­вия ква­зи­ста­цио­нар­но­сти, на­ла­гаю­ще­го ог­ра­ни­че­ние на ли­ней­ные раз­ме­ры элек­трич. це­пи. Для си­ну­сои­даль­ных то­ков ус­ло­вие ква­зи­ста­цио­нар­но­сти оп­ре­де­ля­ет­ся со­от­но­ше­ни­ем: $l \ll\lambda$, где $l$ – рас­стоя­ние ме­ж­ду наи­бо­лее уда­лён­ны­ми точ­ка­ми элек­трич. це­пи, а $\lambda$ – дли­на вол­ны рас­смат­ри­вае­мо­го то­ка. Это ус­ло­вие по­зво­ля­ет пре­неб­речь эф­фек­та­ми, свя­зан­ны­ми с ко­неч­но­стью ско­ро­сти рас­про­стра­не­ния элек­тро­маг­нит­но­го по­ля. При рас­чё­те К. т. (в от­ли­чие от рас­чё­та це­пей по­сто­ян­но­го то­ка) не­об­хо­ди­мо учи­ты­вать воз­ни­каю­щую при из­ме­не­ни­ях то­ка эдс элек­тро­маг­нит­ной ин­дук­ции. К. т., про­те­каю­щий в не­замк­ну­тых про­вод­ни­ках, за­мы­ка­ет­ся то­ка­ми сме­ще­ния, про­те­каю­щи­ми в ди­элек­трич. сре­де. Ин­дук­тив­но­сти, ём­ко­сти, со­про­тив­ле­ния вет­вей це­пи К. т. мо­гут счи­тать­ся со­сре­до­то­чен­ны­ми па­ра­мет­ра­ми. При­мер К. т. – ток пром. час­то­ты; ис­клю­че­ние со­став­ля­ют то­ки в ли­ни­ях даль­ней пе­ре­да­чи (про­тя­жён­но­стью по­ряд­ка 10³ км), в ко­то­рых ус­ло­вие ква­зи­ста­цио­нар­но­сти вдоль ли­нии не вы­пол­ня­ет­ся.