БАРКГА́УЗЕНА ЭФФЕ́КТ

Баркгаузена эффект. Кривая намагничивания ферромагнетика (М – намагниченность, Н – напряжённость магнитного поля).

БАРКГА́УЗЕНА ЭФФЕ́КТ, скач­ко­об­раз­ное из­ме­не­ние на­маг­ни­чен­но­сти фер­ро­маг­не­ти­ков и фер­ри­маг­не­ти­ков при плав­ном из­ме­не­нии на­пря­жён­но­сти маг­нит­но­го по­ля или др. внеш­них па­ра­мет­ров (темп-ры, ме­ха­нич. на­пря­же­ний). На­блю­дал­ся впер­вые нем. фи­зи­ком Г. Г. Барк­гау­зе­ном в 1919. Б. э. обу­слов­лен тем, что имею­щие­ся в фер­ро­маг­не­ти­ке не­од­но­род­но­сти разл. ти­па (ино­род­ные вклю­че­ния, дис­ло­ка­ции, ос­та­точ­ные ме­ха­нич. на­пря­же­ния и т. п.) пре­пят­ст­ву­ют пе­ре­строй­ке маг­нит­ной до­мен­ной струк­ту­ры во внеш­нем по­ле. Ко­гда гра­ни­ца маг­нит­но­го до­ме­на, сме­ща­ясь при уве­ли­че­нии на­пря­жён­но­сти маг­нит­но­го по­ля, встре­ча­ет пре­пят­ст­вие (напр., вклю­че­ние), она ос­та­нав­ли­ва­ет­ся и ос­та­ёт­ся не­под­виж­ной в не­ко­то­ром ин­тер­ва­ле на­пря­жён­но­стей маг­нит­ных по­лей. При даль­ней­шем уве­ли­че­нии на­пря­жён­но­сти по­ля до­мен­ная гра­ни­ца пре­одо­ле­ва­ет пре­пят­ст­вие, от­ры­ва­ет­ся от не­од­но­род­но­сти и скач­ком пе­ре­ме­ща­ет­ся в но­вое рав­но­вес­ное по­ло­же­ние уже без увели­че­ния на­пря­жён­но­сти внеш­не­го по­ля. При дос­ти­же­нии гра­ни­цей сле­дую­ще­го пре­пят­ст­вия опи­сан­ный про­цесс по­вто­ря­ет­ся. Из-за за­дер­жек при сме­ще­нии до­мен­ных гра­ниц кри­вая на­маг­ни­чи­ва­ния фер­ро­маг­не­ти­ка но­сит сту­пен­ча­тый ха­рак­тер (рис.). Осо­бен­но яр­ко Б. э. про­яв­ля­ет­ся на кру­тых уча­ст­ках кри­вой на­маг­ни­чи­ва­ния и пет­ли гис­те­ре­зи­са в маг­ни­то­мяг­ких ма­те­риа­лах, где из­ме­не­ние на­маг­ни­чен­но­сти свя­за­но с пе­ре­строй­кой до­мен­ной струк­ту­ры под дей­ст­ви­ем маг­нит­но­го по­ля.

Б. э. яв­ля­ет­ся од­ним из экс­пе­рим. до­ка­за­тельств су­ще­ст­во­ва­ния до­мен­ной струк­ту­ры в фер­ро­маг­не­ти­ках и фер­ри­маг­не­ти­ках и про­цес­сов её пе­ре­строй­ки в маг­нит­ном по­ле, он по­зво­ля­ет оп­ре­де­лить ср. объ­ём до­ме­нов. Для боль­шин­ст­ва фер­ро­маг­не­ти­ков и фер­ри­маг­не­ти­ков этот объ­ём ра­вен 10^–6–10^–8 см³. Изу­че­ние Б. э. по­зво­ли­ло луч­ше по­нять ди­на­ми­ку до­мен­ной струк­ту­ры и ус­та­но­вить взаи­мо­связь ме­ж­ду до­мен­ной струк­ту­рой и ха­рак­те­ри­сти­ка­ми пет­ли маг­нит­но­го гис­те­ре­зи­са разл. маг­нит­ных ма­те­риа­лов.

Эффект, подобный Б. э., на­блю­да­ет­ся и в сег­не­то­элек­три­ках, где он свя­зан со скач­кá­ми элек­трич. по­ля­ри­за­ции, об­услов­лен­ны­ми за­держ­ка­ми гра­ниц сег­не­то­элек­трич. до­ме­нов.