СИ́ЛА ИНЕ́РЦИИ

СИ́ЛА ИНЕ́РЦИИ, ве­ли­чи­на, имею­щая раз­мер­ность си­лы, вво­ди­мая для воз­мож­но­сти ис­поль­зо­ва­ния осн. тео­рем ди­на­ми­ки в не­инер­ци­аль­ных сис­те­мах от­счё­та. Вто­рой за­кон Нью­то­на в этом слу­чае будет вы­гля­деть сле­дую­щим об­ра­зом: $m \boldsymbol w_{отh}=\boldsymbol F+\boldsymbol J_e+\boldsymbol J_c$, где m – мас­са ма­те­ри­аль­ной точ­ки, $\boldsymbol w_{отh}$ – её ус­ко­ре­ние от­но­си­тель­но дан­ной сис­те­мы от­счё­та, $\boldsymbol F$ – си­ла, дей­ст­вую­щая на точ­ку, $\boldsymbol J_e$ – си­ла инер­ции от пе­ре­нос­но­го дви­же­ния, $\boldsymbol J_c$ – Ко­рио­ли­са си­ла инер­ции. Си­ла $\boldsymbol J_e = –m\boldsymbol w_{пeр}$, где пе­ре­нос­ное ус­ко­ре­ние $\boldsymbol w_{пeр}$ скла­ды­ва­ет­ся из ус­ко­ре­ния $\boldsymbol w_о$ на­ча­ла от­счё­та сис­те­мы, ка­са­тель­но­го ус­ко­ре­ния $\boldsymbol w_τ$ и цен­тро­ст­ре­ми­тель­но­го ус­ко­ре­ния $\boldsymbol w_n$: $\boldsymbol w_{пeр}=\boldsymbol w_о+\boldsymbol w_τ+\boldsymbol w_n$. Cоставная часть $\boldsymbol J_e$, рав­ная $–m\boldsymbol w_n$, на­зы­ва­ет­ся цен­тро­беж­ной си­лой. Ес­ли не­инер­ци­аль­ная сис­те­ма от­счё­та дви­жет­ся по­сту­па­тель­но, то $\boldsymbol J_e=mw_о$.

Тер­мин «С. и.» ра­нее в ме­ха­ни­ке имел и др. зна­че­ние. Да­лам­бе­ро­ва С. и. $–m\boldsymbol w$ ис­поль­зо­ва­лась при фор­маль­ном пред­став­ле­нии урав­не­ния ди­на­ми­ки в ви­де урав­не­ния рав­но­ве­сия $\boldsymbol F-m\boldsymbol w=0$.

См. так­же Ди­на­ми­ка, Ки­не­ма­ти­ка.