ПРИГО́ЖИНА ТЕОРЕ́МА

ПРИГО́ЖИНА ТЕОРЕ́МА, тео­ре­ма тер­мо­ди­на­ми­ки не­рав­но­вес­ных про­цес­сов, со­глас­но ко­то­рой при дан­ных внеш­них ус­ло­ви­ях, пре­пят­ст­вую­щих дос­ти­же­нию сис­те­мой рав­но­вес­но­го со­стоя­ния, ста­цио­нар­но­му (не­рав­но­вес­но­му, но не­из­мен­но­му во вре­ме­ни) со­стоя­нию со­от­вет­ст­ву­ет ми­ни­мум про­из­вод­ст­ва эн­тро­пии. Ес­ли та­ких пре­пят­ст­вую­щих ус­ло­вий нет, то про­из­вод­ст­во эн­тро­пии дос­ти­га­ет сво­его аб­со­лют­но­го ми­ни­му­ма – ну­ля. П. т. до­ка­за­на И. Р. При­го­жи­ным в 1947 из со­от­но­ше­ний вза­им­но­сти Он­са­ге­ра (см. Он­са­ге­ра тео­ре­ма). П. т. эк­ви­ва­лент­на до­ка­зан­но­му Л. Он­са­ге­ром в 1931 прин­ципу наи­мень­ше­го рас­сея­ния энер­гии и спра­вед­ли­ва, ес­ли ки­не­тич. ко­эф­фи­ци­ен­ты в со­от­но­ше­ни­ях Он­са­ге­ра по­сто­ян­ны.

Для ре­аль­ных сис­тем П. т. спра­вед­ли­ва лишь при­бли­жён­но, по­это­му ми­ни­маль­ность про­из­вод­ст­ва эн­тро­пии для ста­цио­нар­но­го со­стоя­ния не яв­ля­ет­ся та­ким об­щим прин­ци­пом, как мак­си­маль­ность эн­тро­пии для рав­но­вес­но­го со­стоя­ния (см. Вто­рое на­ча­ло тер­мо­ди­на­ми­ки).