НЕЕ́ЛЯ ТО́ЧКА

НЕЕ́ЛЯ ТО́ЧКА, точ­ка фа­зо­во­го пе­ре­хо­да из ан­ти­фер­ро­маг­нит­но­го в па­ра­маг­нит­ное со­стоя­ние. Н. т. со­от­вет­ст­ву­ет темп-pa Не­еля $T_N$. На­зва­на по име­ни Л. Нeе­ля

, вы­дви­нув­ше­го в 1932 (не­за­ви­си­мо от Л. Д. Лан­дау

 >>

) идею о су­ще­ст­во­ва­нии ан­ти­фер­ро­маг­нит­но­го упо­ря­до­че­ния атом­ных маг­нит­ных мо­мен­тов ве­ще­ст­ва. В боль­шин­ст­ве слу­ча­ев пе­ре­ход из ан­тифер­ро­маг­нит­но­го со­стоя­ния в па­ра­маг­нит­ное яв­ля­ет­ся фа­зо­вым пе­ре­хо­дом 2-го ро­да (см. Маг­нит­ный фа­зо­вый пе­ре­ход

 >>

). В H. т. на­блю­да­ют­ся мак­си­му­мы на кри­вых тем­пе­ра­тур­ной за­ви­си­мости те­п­ло­ём­ко­сти, ко­эф. те­п­ло­во­го рас­ши­ре­ния и др. тер­мо­ди­на­мич. па­ра­мет­ров. Маг­нит­ная вос­при­им­чи­вость $χ$ при темп-ре вы­ше $T_N$ из­ме­ня­ет­ся со­глас­но Кю­ри – Вей­са за­ко­ну

 >>

, при­чём па­ра­маг­нит­ная темп-ра Кю­ри $θ$ обыч­но су­ще­ст­вен­но (ино­гда в 2–3 раза) боль­ше $T_N$. Ни­же $T_N$ в од­ноос­ных ан­ти­фер­ро­маг­не­ти­ках на­блю­да­ет­ся силь­ная ани­зо­тро­пия маг­нит­ной вос­при­им­чи­во­сти.

В от­ли­чие от Кю­ри точ­ки

фер­ро­маг­не­ти­ков, H. т. за­ви­сит от на­пря­жён­но­сти внеш­не­го маг­нит­но­го по­ля $H$ и, как пра­ви­ло, по­ни­жа­ет­ся при уве­ли­че­нии $H$, стре­мясь к ну­лю при $H→H_E$ ($H_E$ – эф­фек­тив­ное маг­нит­ное по­ле об­мен­но­го взаи­мо­дей­ст­вия

 >>

).

Н. т. ан­ти­фер­ро­маг­не­ти­ков ме­ня­ет­ся в ши­ро­ких пре­де­лах: от не­сколь­ких на­но­кель­ви­нов для ядер­ных ан­ти­фер­ро­маг­не­ти­ков (напр., для ядер­ной спи­но­вой сис­те­мы ме­ди $T_N$= 30 нК) до со­тен кель­ви­нов в ме­тал­лах ($\ce{Cr, Mn}$), про­стых ок­си­дах (ти­па $\ce{NiO}$) и ор­то­фер­ри­тах.