Магнитостати́ческая эне́ргия, часть энергии ${W}_{м}$ магнетика, обусловленная диполь-дипольным взаимодействием элементарных атомных магнитных моментов (диполей). В приближении сплошной среды магнитостатическую энергию можно представить в виде энергии взаимодействия намагниченности $\boldsymbol{M(r)}$ c магнитостатическим полем $\boldsymbol{H^{(м)}(r)}$, порождаемым $\boldsymbol{M(r)}$:

$${W}_{m}=-\frac{1}{2}\int\limits_V\boldsymbol{MH}^{(\boldsymbol{M})}\boldsymbol{dr}, \tag{1}$$где интегрирование производится по объёму ${V}$ магнетика. Напряжённость поля ${\boldsymbol{H}^{(\boldsymbol{м})}(\boldsymbol r)}$ определяется из уравнений магнитостатики:

$$\textrm{rot}\,\boldsymbol H^{({м})}=0,\quad \textrm{div}\,\boldsymbol{H}^{({м})}=4πρ_{м},\quad ρ_{м}=-\textrm{div}\,\boldsymbol{M}\tag{2}$$и условий на границах раздела сред магнетик – вакуум:

$$H_{1n}^{(\boldsymbol{M})}-H_{2n}^{(\boldsymbol{M})}=4\pi\sigma_{\boldsymbol{M}},\quad H_{1\tau}^{(\boldsymbol{M})}=H_{2\tau}^{(\boldsymbol{M})},\quad σ_{м}=–\boldsymbol{M}_{1n}.\tag3$$Индексы 1 и 2 указывают на принадлежность $\boldsymbol{M}$ и $\boldsymbol{H}^{({м})}$ к соседним средам. Индексы ${n}$ и ${τ}$ обозначают нормальные и тангенциальные составляющие величин на границе раздела сред.

Условия (3) представляют непрерывность нормальных компонент магнитной индукции ${\boldsymbol B=\boldsymbol H^{(м)}+4π\boldsymbol{M}}$ (первое условие) и тангенциальной составляющей поля ${\boldsymbol H^{(м)}(\boldsymbol r)}$ (второе условие). Из уравнений (2) и (3) видно, что поле ${\boldsymbol H^{(м)}(\boldsymbol r)}$ и, следовательно, энергия ${W}_{м}$ связаны с существованием в магнетиках объёмной (${ρ_м}$) и поверхностной (${σ_м}$) плотностей магнитостатических «зарядов». Поле ${\boldsymbol H^{(м)}(\boldsymbol r)}$ существует и вне магнетика, что позволяет представить ${W}_{м}$ в виде:

$${W_м}=-\frac{1}{8\pi}\int\limits_V(\boldsymbol H^{(\boldsymbol{M})})^2d\boldsymbol{r},\tag{4}$$где интегрирование осуществляется по всему безграничному пространству.

Магнитостатическая энергия играет определяющую роль в образовании доменных структур, а также в формировании дисперсионных свойств магнитостатических волн в магнетиках.