Магнитостати́ческие во́лны, волны в магнитоупорядоченных веществах, связанные с колебаниями намагниченности $\boldsymbol M$, спектр которых определяется взаимодействием намагниченности с порождаемым ею магнитостатическим полем напряжённостью $\boldsymbol H^{(м)}$ (магнитостатическое взаимодействие). Магнитостатические волны существуют в диапазоне длин волн $\sqrt{2\pi A/M^2_s} \ll \lambda \ll 2\pi c/ω \sqrt{ε},$ где $A$ – параметр обменного взаимодействия, $M_s$ – намагниченность насыщения, $ε$ – диэлектрическая проницаемость среды, $c$ – скорость света, $ω$ – собственная частота магнитостатических волн.

Для описания свойств магнитостатических волн используют уравнение Ландау – Лифшица, в которое входит $\boldsymbol H^{(м)}$ и постоянное стороннее магнитное поле напряжённостью $\boldsymbol H$: $\boldsymbol{\dot M} =–γ[\boldsymbol M, \boldsymbol H+\boldsymbol H^{(м)}]$ ($γ$ – магнитомеханическое отношение), и уравнения магнитостатики (при отсутствии сторонних токов): $\textrm{rot}\,\boldsymbol H^{(м)}=0,\quad \textrm{div}\, \boldsymbol H^{(м)}=4πρ_м,$ где $ρ_м=-\textrm{div}\, \boldsymbol M$ – плотность объёмных магнитостатических «зарядов» (по аналогии с электростатикой). В ограниченных средах на границах учитывают также непрерывность тангенциальной и нормальной к поверхности образца составляющих напряжённости $\boldsymbol H^{(м)}$ и индукции магнитного поля $\boldsymbol B=\boldsymbol H^{(м)}+4π\boldsymbol M$ соответственно. Этим учитываются поверхностные «заряды» $σ_м=-\boldsymbol n \boldsymbol M,$ где $\boldsymbol n$ – единичный вектор нормали к поверхности раздела. Таким образом, поля, обусловливающие свойства магнитостатических волн, отличны от нуля только при $ρ_м≠0$ и $σ_м≠0$.

В безграничной среде закон дисперсии магнитостатических волн (зависимость частоты $ω$ от волнового вектора $\boldsymbol k$) не зависит от $k$, а зависит только от угла между векторами $\boldsymbol M$ и $\boldsymbol k$. Частоты этих волн лежат в диапазоне $ω_H \leqslant ω \leqslant \sqrt{ω_H(ω_H+ω_M)}$, где $ω_H=γH$, $ω_M\leqslant γ4πM_s.$

В плёнках (пластинах) в зависимости от взаимной ориентации векторов $\boldsymbol k$ и $\boldsymbol H$ существуют поверхностные и внутриобъёмные магнитостатические волны. Последние подразделяются на прямые внутриобъёмные и обратные внутриобъёмные магнитостатические волны. Все магнитостатические волны распространяются вдоль поверхности плёнки. Прямые внутриобъёмные магнитостатические волны возникают при $\boldsymbol H|| \boldsymbol n$ и существуют в диапазоне частот $Ω_H \lt ω\lt Ω_{1H}=\sqrt{Ω_H^2+Ω_H Ω_M}$, где $Ω_H=ω_H-ω_M$; их собственные частоты растут с ростом $k$, так что их групповая скорость $\partial ω/\partial k \gt 0$. Обратные внутриобъёмные магнитостатические волны возникают при $\boldsymbol H⟂\boldsymbol n$ и существуют в диапазоне частот $ω_H \leqslant ω \leqslant ω_{1H}=\sqrt{ω_H^2+ω_H ω_M}$; их собственные частоты уменьшаются с увеличением $k$, и групповая скорость отрицательна. Поверхностные магнитостатические волны (т. н. волны Деймона и Эшбаха) существуют в касательно намагниченной плёнке в области частот $ω_{1H} \leqslant ω \leqslant ω_{2H}=ω_H+1/2$.

Магнитостатические волны возникают также в магнитоупорядоченных стержнях, а магнитостатические колебания (т. н. моды Уокера) – в малых частицах.

Магнитостатические волны могут взаимодействовать со спиновыми и звуковыми волнами. Затухание магнитостатических волн зависит от конкретных свойств магнитных материалов. Наилучшими в этом отношении являются плёнки иттриевого феррита-граната, где затухание может составлять 15–25 дБ/мкс. Для возбуждения и приёма магнитостатических волн применяют микрополосковые линии. Магнитостатические волны перспективны для использования в устройствах обработки СВЧ-сигналов.