Магнитомехани́ческое отноше́ние (гиромагнитное отношение), отношение магнитного момента частицы к её моменту импульса. При движении заряженной точечной частицы с электрическим зарядом ${q}$ и массой ${m}$ по круговой орбите радиуса ${r}$ момент импульса частицы равен ${mωr}^{2}$ ($\omega$ – угловая скорость частицы), а связанный с циркулярным электрическим током её магнитный момент равен ${1/2qωr}^{2}$. Поэтому магнитомеханическое отношение такой частицы равно ${γ}_{0} = {1/2qm}^{–1}$. Величина ${γ}_{0}$ задаёт масштаб магнитомеханического отношения для различных частиц: для электрона магнитомеханическое отношение равно ${γ}_{0e} ≈ –87,9 \cdot10^{9}$ Тл^–1 · с^–1, для протона ${γ}_{0p}  ≈ {47,9 \cdot 10}^{6}$ Тл^–1 · с^–1. Магнитомеханическое отношение для частицы, обладающей только собственным моментом импульса (спином), отличается от ${γ}_{0}$: согласно уравнению Дирака, для свободного электрона магнитомеханическое отношение равно ${2γ}_{0e}$, или –1,76 · 10¹¹ Тл^–1 · с^–1. Вклад в магнитный момент электрона в атоме вносит как спин электрона, так и его орбитальное движение, соответственно магнитомеханическое отношение электрона в атоме принимает значение ${gγ}_{0e}$ (${g}$ – множитель Ланде, зависящий от состояния электрона в атоме). Точно измеренное магнитомеханическое отношение для свободного электрона превышает величину ${2γ}_{0e}$ примерно на 0,12 %. Это отличие, связанное с аномальным магнитным моментом электрона, объясняется в рамках квантовой теории поля. Реальное значение магнитомеханического отношения для свободных тяжёлых элементарных частиц существенно отличается от значения ${2γ}_{0e}$, что связано с наличием у таких частиц внутренней структуры: магнитомеханическое отношение для протона составляет ${5,58γ}_{0p}$, или 2,67 · 10⁸ Тл^–1 · с^–1, для нейтрона магнитомеханическое отношение равно ${–3,83γ}_{0n}$, или –1,83 · 10⁸ Тл^–1 · с^–1.

Связь механического и магнитного моментов, выражаемая магнитомеханическим отношением, непосредственно проявляется в различных магнитомеханических эффектах: эффекте Эйнштейна – де Хааза, эффекте Барнетта. Магнитомеханическое отношение определяет также величину угловой скорости прецессии магнитного момента частицы вокруг направления индукции магнитного поля (прецессия Лармора) и частоту магнитного резонанса.