ИНДУКТИ́ВНОЕ СОПРОТИВЛЕ́НИЕ

ИНДУКТИ́ВНОЕ СОПРОТИВЛЕ́НИЕ в аэро­гид­ро­ме­ха­ни­ке, часть аэ­ро­ди­на­мич. со­про­тив­ле­ния кры­ла, свя­зан­ная с об­ра­зо­ва­ни­ем (ин­дук­ци­ей) схо­дя­щей с кры­ла сис­те­мы вих­рей (т. н. вих­ре­вой пе­ле­ны) при его ста­цио­нар­ном об­те­ка­нии. Эта сис­те­ма вих­рей воз­ни­ка­ет бла­го­да­ря за­те­ка­нию га­за (жид­ко­сти) с на­вет­рен­ной час­ти кры­ла, где дав­ле­ние боль­ше, на под­вет­рен­ную.

При доз­ву­ко­вой ско­ро­сти $v$ на­бе­гаю­ще­го по­то­ка си­ла И. с. мо­жет быть рас­счи­та­на в при­бли­же­нии не­сжи­мае­мой сре­ды. Со­глас­но ме­то­ду пло­ских се­че­ний, при­год­но­му для крыль­ев боль­шо­го уд­ли­не­ния $l/b$ ($2b$ – наи­боль­шая хор­да, $2l$ – раз­мах кры­ла), в ка­ж­дом се­че­нии кры­ла вы­ра­ба­ты­ва­ет­ся подъ­ём­ная си­ла, на­прав­лен­ная пер­пен­ди­ку­ляр­но ско­ро­сти ло­каль­но­го об­те­каю­ще­го по­то­ка. Ве­ли­чи­на этой си­лы оп­ре­де­ля­ет­ся по­сту­ла­том Жу­ков­ско­го – Ча­п­лы­ги­на (см. Жу­ков­ско­го тео­ре­ма). В си­лу дей­ст­вия сис­те­мы вих­рей в дан­ном се­че­нии сум­мар­ная ско­рость об­те­ка­ния от­кло­ня­ет­ся от на­прав­ле­ния ско­ро­сти $v$ к по­верх­но­сти кры­ла на не­ко­то­рый угол ско­са. Это при­во­дит как к умень­ше­нию подъ­ём­ной си­лы, так и к по­яв­ле­нию си­лы И. с. Для плос­ко­го кры­ла эл­лип­тич. фор­мы при ма­лом уг­ле ата­ки $α$ си­ла И. с. $X$ и подъ­ём­ная си­ла $Y$ со­от­вет­ст­вен­но рав­ны  $$X=\frac{1}{2}π^3α^2ρv^2b^2,\, Y = π^2αρv^2bl,$$  где $ρ$ – плот­ность га­за.

При сверх­зву­ко­вом об­те­ка­нии кры­ла роль за­те­ка­ния га­за на кон­цах кры­ла от­но­си­тель­но ма­ла, но су­ще­ст­вен­но вол­но­вое со­про­тив­ле­ние. Тео­рия И. с. при­ме­ни­ма так­же к об­те­ка­нию ло­па­сти вин­та, па­ру­са, ло­пат­ки тур­би­ны и др. уст­ройств.