ДЕБА́Я ТЕМПЕРАТУ́РА

ДЕБА́Я ТЕМПЕРАТУ́РА $(\theta_D)$, един­ст­вен­ный фе­но­ме­но­ло­гич. па­ра­метр Де­бая мо­де­ли твёр­до­го те­ла. Для ре­аль­ных кри­стал­лов вы­би­ра­ет­ся та­ким об­ра­зом, что­бы обес­пе­чить наи­луч­шее сов­па­де­ние экс­пе­ри­мен­таль­но на­блю­дае­мой те­п­ло­ём­ко­сти с пред­ска­зы­вае­мой в рам­ках мо­де­ли Де­бая. Д. т. раз­де­ля­ет кван­то­вую (темп-ра $T \ll \theta_D$) и клас­си­че­скую ($T \gg \theta_D$) об­лас­ти. Си­сте­ма под­чи­ня­ет­ся клас­сич. за­ко­нам, ког­да энер­гия теп­ло­во­го дви­же­ния зна­чи­тель­но пре­во­схо­дит кван­то­вую ди­скрет­ность энер­ге­тич. спек­т­ра, т. е. $kT \gg \hbar \omega_{макс}$, где $k$ – по­сто­ян­ная Больц­ма­на, $\hbar$ – по­сто­ян­ная План­ка, $\omega_{макс}$ – макс. час­то­та соб­ст­вен­ных ко­ле­ба­ний кри­стал­лич. ре­шёт­ки, ко­то­рая в мо­де­ли Де­бая со­от­вет­ст­ву­ет ча­сто­те са­мых ко­рот­ких зву­ко­вых волн. По­это­му $k \theta_D \approx \hbar \omega_{макс} \approx \hbar c/a$, где $a$ – па­ра­метр ре­шёт­ки, $c$ – ус­ред­нён­ная ско­рость зву­ка. Для разл. кри­стал­лов Д. т. из­ме­ня­ет­ся в ши­ро­ких пре­де­лах: от 25 К у твёр­до­го ⁴Не до 1860 К у ал­ма­за. В силь­но ани­зо­троп­ных кри­стал­лах вво­дит­ся не од­на, а не­сколь­ко Д. т. (И. М. Лиф­шиц, 1952). В та­ких ве­ще­ст­вах за­кон $C \propto T^3$ для ре­шё­точ­ной те­п­ло­ём­ко­сти $C$ име­ет ме­сто лишь при темп-рах, ма­лых по срав­не­нию с наи­мень­шей из Д. т., а Дю­лон­га и Пти за­кон вы­пол­ня­ет­ся толь­ко при темп-рах, боль­ших по срав­не­нию с наи­боль­шей из тем­пе­ра­тур Де­бая.