ФРЕНЕ́ЛЯ ДИФРА́КЦИЯ

ФРЕНЕ́ЛЯ ДИФРА́КЦИЯ, при­бли­жен­ное опи­са­ние ди­фрак­ции све­та в т. н. ближ­ней зо­не ди­фрак­ции, ко­гда рас­стоя­ния $a$ от ис­точ­ни­ка све­та до эк­ра­на и $b$ от эк­ра­на до плос­ко­сти, на ко­то­рой на­блю­да­ет­ся ди­фрак­ци­он­ная кар­ти­на от от­вер­стия в эк­ра­не, су­ще­ст­вен­но пре­вы­ша­ют раз­ме­ры это­го от­вер­стия, но не на­столь­ко, что­бы это бы­ла ди­фрак­ция Фра­ун­го­фе­ра. Ес­ли же эти ве­ли­чи­ны близ­ки друг дру­гу, то сле­ду­ет поль­зо­вать­ся за­ко­на­ми гео­мет­рич. оп­ти­ки, в осн. за­ко­ном пря­мо­ли­ней­но­го рас­про­стра­не­ния све­та. Од­на­ко да­же в этих ус­ло­ви­ях при ди­фрак­ции на эк­ра­не в точ­ках, со­от­вет­ст­вую­щих гео­мет­рич. гра­ни­це све­та и те­ни, дей­ст­ву­ет ди­фрак­ци­он­ное при­бли­же­ние Фре­не­ля: там для то­чеч­но­го мо­но­хро­ма­тич. ис­точ­ни­ка все­гда на­блю­да­ет­ся кар­ти­на, ха­рак­тер­ная для Ф. д. на крае от­вер­стия в эк­ра­не.

Ус­ло­вие Ф. д. – при­мер­ное ра­вен­ст­во от­вер­стия в эк­ра­не пер­вой зо­не Фре­не­ля. При ос­ве­ще­нии эк­ра­на плос­ко­па­рал­лель­ным пуч­ком све­та оно вы­гля­дит как $x\sim\sqrt{\lambda b}$, где $x$ – по­пе­реч­ный раз­мер от­вер­стия, $λ$ – дли­на вол­ны све­та.