ТЕРМОМАГНИ́ТНЫЕ ЯВЛЕ́НИЯ

ТЕРМОМАГНИ́ТНЫЕ ЯВЛЕ́НИЯ, яв­ле­ния, обу­слов­лен­ные влия­ни­ем маг­нит­но­го по­ля на те­п­ло­вые свой­ст­ва ме­тал­лов, по­лу­ме­тал­лов и по­лу­про­вод­ни­ков, в ко­то­рых су­ще­ст­ву­ет гра­ди­ент темп-ры. Как и галь­ва­но­маг­нит­ные яв­ле­ния

, Т. я. обу­слов­ле­ны влия­ни­ем маг­нит­но­го по­ля на но­си­те­ли элек­трич. за­ря­да (см. Ло­рен­ца си­ла

 >>

). Т. я. клас­си­фи­ци­ру­ют, учи­ты­вая вза­им­ное рас­по­ло­же­ние век­то­ров на­пря­жён­но­сти маг­нит­но­го по­ля $\boldsymbol H$, тем­пе­ра­тур­но­го гра­ди­ен­та $∇Т$ в про­вод­ни­ке, плот­но­сти $\boldsymbol W$ те­п­ло­во­го по­то­ка и век­то­ра $\boldsymbol N$, па­рал­лель­но­го на­прав­ле­нию, в ко­то­ром из­ме­ря­ет­ся яв­ле­ние. Т. я., из­ме­ряе­мые в на­прав­ле­нии, пер­пен­ди­ку­ляр­ном или па­рал­лель­ном пер­вич­но­му гра­ди­ен­ту тем­пе­ра­ту­ры, на­зы­ва­ют­ся со­от­вет­ст­вен­но по­пе­реч­ны­ми и про­доль­ны­ми. К Т. я. от­но­сят по­пе­реч­ный и про­доль­ный Нерн­ста – Эт­тин­гс­хау­зе­на эф­фект

 >>

; эф­фект Ри­ги – Ле­дю­ка – из­ме­не­ние те­п­ло­про­вод­но­сти про­вод­ни­ка под дей­ст­ви­ем маг­нит­но­го по­ля (про­доль­ный эф­фект). Ис­крив­ле­ние тра­ек­то­рий но­си­те­лей за­ря­да в маг­нит­ном по­ле при­во­дит к умень­ше­нию их эф­фек­тив­ной дли­ны сво­бод­но­го про­бе­га и, сле­до­ва­тель­но, к из­ме­не­нию элек­трон­ной час­ти те­п­ло­про­вод­но­сти. В по­лу­про­вод­ни­ках ве­ли­чи­на это­го эф­фек­та зна­чи­тель­но боль­ше, чем в ме­тал­лах; его из­ме­ре­ние по­зво­ля­ет от­де­лить элек­трон­ную часть те­п­ло­про­вод­но­сти про­вод­ни­ка от ре­шё­точ­ной.