ПРА́НДТЛЯ ТРУ́БКА

ПРА́НДТЛЯ ТРУ́БКА (Пи­то — Пран­дт­ля труб­ка), при­бор для из­ме­ре­ния пол­но­го и ста­тич. дав­ле­ний в по­то­ке жид­ко­сти или га­за, а так­же ско­ро­сти по­то­ка. На­зва­на по име­ни Л. Пран­дт­ля, усо­вер­шен­ст­во­вав­ше­го Пи­то труб­ку, что по­зво­ли­ло оп­ре­де­лять ско­рость по­то­ка по раз­но­сти дав­ле­ний.

Со­глас­но Бер­нул­ли урав­не­нию, при на­те­ка­нии жид­ко­сти (га­за) с от­но­си­тель­но ма­лой ско­ро­стью $υ$ на по­коя­щее­ся те­ло пол­ное дав­ле­ние $p_0 $ по­то­ка в точ­ке тор­мо­же­ния рав­но $p_0=p_∞+ρυ^2/2 $, где $p_∞$ — ста­тич. дав­ле­ние в на­бе­гаю­щем по­то­ке, $υ$ — ско­рость по­то­ка, $ρ$ — плот­ность жид­ко­сти (га­за). Ве­ли­чи­ну $ρυ^2/2=p_0-p_∞$ на­зы­ва­ют ди­на­мич. дав­ле­ни­ем. Ана­ло­гич­ное дав­ле­ние воз­ни­ка­ет и при дви­же­нии те­ла со ско­ро­стью $υ$ в по­коя­щей­ся жид­ко­сти с дав­ле­ни­ем $p_∞$.

Ес­ли в ро­ли об­те­кае­мо­го те­ла вы­сту­па­ет Г-об­раз­ная труб­ка (труб­ка Пи­то), один ко­нец ко­то­рой на­прав­лен па­рал­лель­но по­то­ку (на­встре­чу ему), а дру­гой — вверх, то жид­кость в вер­ти­каль­ной час­ти труб­ки под­ни­ма­ет­ся на вы­со­ту, со­от­вет­ст­вую­щую пол­но­му дав­ле­нию. Ве­ли­чи­на $p_∞$ в П. т. оп­ре­де­ля­ет­ся по вы­со­те под­ня­тия жид­ко­сти в дру­гом вер­ти­каль­ном ка­на­ле (ка­на­лах), иду­щем от бо­ко­во­го от­вер­стия в Г-об­раз­ной труб­ке. Фор­ма бо­ко­вых от­вер­стий и рас­стоя­ние от них до на­ча­ла труб­ки (точ­ки тор­мо­же­ния) вы­би­ра­ют­ся так, что­бы дав­ле­ние в этих от­вер­сти­ях по воз­мож­но­сти ма­ло от­ли­ча­лось от ста­тич. дав­ле­ния в ис­сле­дуе­мой точ­ке по­то­ка. Не­боль­шое не­со­от­вет­ст­вие дав­ле­ний учи­ты­ва­ет­ся вве­де­ни­ем по­пра­воч­но­го ко­эф­фи­ци­ен­та.

По из­ме­рен­ным ве­ли­чи­нам $p_0 $ и $p_∞$ оп­ре­де­ля­ют ди­на­мич. дав­ле­ние $ρυ^2/2,$ за­тем по из­вест­ной плот­но­сти рас­счи­ты­ва­ют ско­рость по­то­ка. П. т. ма­ло чув­ст­ви­тель­на к от­кло­не­нию сво­ей го­ри­зон­таль­ной оси от на­прав­ле­ния по­то­ка.