Времениподо́бный ве́ктор, четырёхмерный вектор в пространстве-времени специальной теории относительности (пространстве-времени Минковского), имеющий действительную величину. Компоненты вектора $A^μ (μ=0, 1, 2, 3)$ при преобразовании от одной равномерно движущейся системы координат к другой изменяются таким образом, что квадрат длины времениподобного вектора $(A)^2$ остаётся постоянным (инвариантен): $(A)^2=(A^0)^2-(A^1)^2-(A^2)^2-(A^3)^2=const>0$, где $A^0$ – временна́я, а $A^1, A^2, A^3$ – пространственные компоненты вектора. Для времениподобного вектора существует система координат, в которой его пространственные компоненты равны нулю, а отлична от нуля только временнáя компонента. Типичным времениподобным вектором является четырёхмерный вектор скорости частицы $u^μ=dx^μ/ds$ c компонентами $u^0=γ, u^1=γv_x/c, u^2=γv_y/c, u^3=γv_z/c$, где $s$ – четырёхмерный интервал, $γ=(1-v^2/c^2)^{–1/2}$ – релятивистский фактор, $v^{x,y,z}$ – компоненты скорости частицы,
$c$ – скорость света. В метрике Минковского этот вектор имеет единичную величину: $(u)^2=u^μu_μ=1$.

В пространстве-времени Минковского времениподобным вектором будет любой вектор, лежащий внутри светового конуса, вершина которого совмещена с началом времениподобного вектора. Такой времениподобный вектор соединяет точки, отвечающие событиям, которые могут быть причинно связаны между собой. Соответствующий интервал (длина этого вектора) также называется времениподобным.