НЬЮ́ТОНОВСКАЯ ЖИ́ДКОСТЬ

НЬЮ́ТОНОВСКАЯ ЖИ́ДКОСТЬ, вяз­кая жид­кость, те­че­ние ко­то­рой опи­сы­ва­ет­ся за­ко­ном вяз­ко­го тре­ния, ус­та­нов­лен­ным И. Нью­то­ном. При дви­же­нии Н. ж. ме­ж­ду дву­мя па­рал­лель­ны­ми пла­сти­на­ми (рис.), од­на из ко­то­рых дви­жет­ся в сво­ей плос­ко­сти со ско­ро­стью $U$, а дру­гая по­ко­ит­ся, ме­ж­ду пла­сти­на­ми ус­та­нав­ли­ва­ет­ся ли­ней­ное рас­пре­де­ле­ние ско­ро­сти $u$ дви­же­ния жид­ко­сти: $u=Uy/h$, где $h$ – рас­стоя­ние ме­ж­ду пла­сти­на­ми. На дви­жу­щую­ся пла­сти­ну дей­ст­ву­ет си­ла со­про­тив­ле­ния дви­же­нию, ве­ли­чи­на ко­то­рой, от­не­сён­ная к еди­ни­це пло­ща­ди пла­сти­ны, на­зы­ва­ет­ся на­пря­же­ни­ем сдви­га (ка­са­тель­ным на­пря­же­ни­ем): $τ=μU/h$ (здесь $ μ$  – ко­эф. ди­на­мич. вяз­ко­сти, за­ви­ся­щий от темп-ры). Пер­вое ука­за­ние на су­ще­ст­во­ва­ние та­кой си­лы со­про­тив­ле­ния дал Нью­тон, по­это­му ли­ней­ную за­ви­си­мость на­пря­же­ния от гра­ди­ен­та ско­ро­сти на­зы­ва­ют за­ко­ном вяз­ко­го тре­ния Нью­то­на. В бо­лее об­щем слу­чае про­стран­ст­вен­но­го дви­же­ния Н. ж. опи­сы­ва­ет­ся ли­ней­ной свя­зью ме­ж­ду ком­по­нен­та­ми тен­зо­ра на­пря­же­ний и тен­зо­ра ско­ро­стей де­фор­ма­ции. Жид­ко­сти, для ко­то­рых эта за­ви­си­мость яв­ля­ет­ся не­линей­ной, на­зы­ва­ют нень­ю­то­нов­ски­ми жид­ко­стя­ми.

К Н. ж. от­но­сят­ся од­но­род­ные жид­ко­сти, напр. во­да, бен­зол, спирт, ртуть, а так­же не­ко­то­рые не­од­но­род­ные жид­ко­сти, напр. ас­фальт в раз­мяг­чён­ном со­стоя­нии.