КВАДРУПО́ЛЬНЫЙ МОМЕ́НТ ЯДРА́

КВАДРУПО́ЛЬНЫЙ МОМЕ́НТ ЯДРА́, ве­ли­чи­на, по­ка­зы­ваю­щая на­сколь­ко рас­пре­де­ле­ние элек­трич. за­ря­да в атом­ном яд­ре от­ли­ча­ет­ся от сфе­ри­че­ски сим­мет­рич­но­го. Яд­ро ха­рак­те­ри­зу­ет­ся внут­рен­ним К. м. я. $Q_0$, ко­то­рый оп­ре­де­ля­ет­ся про­стран­ст­вен­ным рас­пре­де­ле­ни­ем про­то­нов в яд­ре: $Q_0=e \sum_i(3z^2_i-r^2_i)$, где $e$ – эле­мен­тар­ный элек­трич. за­ряд, $z_i$ – ко­ор­ди­на­та $i$-го про­то­на, $r_i$ – рас­стоя­ние от $i$-го про­то­на до цен­тра яд­ра. Ве­ли­чи­на $Q_0$, вы­ра­жен­ная в еди­ни­цах $e$, име­ет раз­мер­ность пло­ща­ди и из­ме­ря­ет­ся в бар­нах

. Для ядер, вы­тя­ну­тых вдоль оси $z$, $Q_0>0$; для ядер, сплюс­ну­тых вдоль оси $z$, $Q_0 \lt 0$; для сфе­ри­че­ских ядер $Q_0=0$. По­след­не­му ус­ло­вию удов­ле­тво­ря­ют т. н. два­ж­ды ма­ги­че­ские яд­ра

 >>

. В яд­рах, близ­ких к ним по чис­лу ну­кло­нов, К. м. я. воз­ни­ка­ет за счёт сфе­ри­че­ски не­сим­мет­рич­но­го рас­пре­де­ле­ния ну­кло­нов сверх за­пол­нен­ных обо­ло­чек и в ос­нов­ном со­стоя­нии со­став­ля­ет до­ли бар­на. Для тя­жё­лых де­фор­ми­ро­ван­ных ядер $Q_0$ со­став­ля­ет неск. бар­нов. От К. м. я. за­ви­сит ве­ли­чи­на сверх­тон­ко­го рас­ще­п­ле­ния атом­ных уров­ней. Од­на­ко точ­ность оп­ре­де­ле­ния К. м. я. спек­тро­ско­пич. ме­то­да­ми ма­ла вслед­ст­вие слож­но­сти оп­ре­де­ле­ния элек­трич. по­ля, со­зда­вае­мо­го элек­тро­на­ми ато­ма. Бо­лее точ­ную ин­фор­ма­цию о $Q_0$ да­ют пре­ци­зи­он­ные из­ме­ре­ния энер­гий уров­ней $\mu$-ме­зо­ато­мов (ато­мов, в ко­то­рых один из элек­тро­нов атом­ной обо­лоч­ки за­ме­щён от­ри­ца­тель­но за­ря­жен­ным $\mu$-ме­зо­ном). К. м. я. де­фор­ми­ро­ван­ных ядер оп­ре­де­ля­ют по се­че­нию ку­ло­нов­ско­го воз­бу­ж­де­ния вра­ща­тель­ных со­стоя­ний и их вре­ме­ни жиз­ни. Ре­аль­но из­ме­ряе­мый К. м. я. от­ли­ча­ет­ся от $Q_0$ и за­ви­сит от спи­на яд­ра (см. Де­фор­ми­ро­ван­ные яд­ра

 >>

).