И́МПУЛЬС ЗВУКОВО́Й ВОЛНЫ́

И́МПУЛЬС ЗВУКОВО́Й ВОЛНЫ́, им­пульс, ко­то­рым об­ла­да­ет зву­ко­вое по­ле в за­дан­ном объ­ё­ме. По­ня­тие И. з. в. име­ет смысл для вол­ны, за­ни­маю­щей ко­неч­ную об­ласть про­стран­ст­ва, ни­где не ог­ра­ни­чен­ную пре­гра­да­ми. Плот­ность И. з. в. (т. е. им­пульс по­ля в еди­ни­це объ­ё­ма) рав­на $j = ρ_0v + ρ′v$, где $ρ_0$ – плот­ность не­воз­му­щён­ной сре­ды, $ρ′$ – из­ме­не­ние плот­но­сти, обу­слов­лен­ное на­ли­чи­ем зву­ко­вой вол­ны, $v$ – ко­ле­ба­тель­ная ско­рость час­тиц сре­ды. Ве­ли­чи­на век­то­ра $j$ cо­впадает с плот­но­стью по­то­ка мас­сы, а его на­прав­ле­ние – с на­прав­ле­ни­ем ко­ле­ба­тель­ной ско­ро­сти час­тиц. В слу­чае про­доль­ной вол­ны в изо­троп­ной сре­де $ρ′ = p/c^2$ ($p$ – зву­ко­вое дав­ле­ние, $c$ – ско­рость зву­ка), по­это­му $j$ мож­но пред­ста­вить в ви­де $j = ρ_0v + q/c^2$, где $q$ – плот­ность по­то­ка зву­ко­вой энер­гии. Пол­ный И. з. в. $J$ по­лу­ча­ет­ся ин­тегри­ро­ва­ни­ем по все­му объ­ё­му $V$, за­ня­то­му вол­ной, $J=\int_VjdV=1/c^2\int_VqdV$ За­ко­ном со­хране­ния И. з. в. обу­слов­ле­ны та­кие эф­фекты, как дав­ле­ние зву­ко­во­го из­лу­че­ния