ДЖО́УЛЯ – ЛЕ́НЦА ЗАКО́Н

ДЖО́УЛЯ – ЛЕ́НЦА ЗАКО́Н, ут­вер­жда­ет, что ко­ли­че­ст­во те­п­ло­ты $Q$, вы­де­ляю­щей­ся в еди­ни­цу вре­ме­ни на уча­ст­ке элек­трич. це­пи с со­про­тив­ле­ни­ем $R$ при про­те­ка­нии по не­му по­сто­ян­но­го то­ка си­лой $I$, рав­но $Q=RI^2$. При диф­фе­рен­ци­аль­ном опи­са­нии Д. – Л. з. име­ет вид ло­каль­но­го со­от­но­ше­ния $q=\rho j^2=j^2/\sigma$, где $q$ – объ­ём­ная плот­ность вы­де­ляе­мой те­п­ло­ты, $j$ – плот­ность то­ка, $\rho$ – удель­ное со­про­тив­ле­ние, $\sigma$ – элек­трич. про­во­ди­мость сре­ды (см. так­же Джо­уле­вы по­те­ри). За­кон ус­та­нов­лен в 1841 Дж. П. Джо­улем и под­твер­ждён в 1842 точ­ны­ми опы­та­ми Э. X. Лен­ца.

Д. – Л. з. в его пер­во­на­чаль­ной фор­му­ли­ров­ке спра­вед­лив для ли­ней­ных изо­троп­ных сред без дис­пер­сии, ко­гда со­блю­да­ет­ся за­кон Ома: $\boldsymbol j= \sigma \boldsymbol E$ ($\boldsymbol E$ – на­пря­жён­ность элек­трич. по­ля). Од­на­ко Д. – Л. з. до­пус­ка­ет разл. обоб­ще­ния и мо­жет быть рас­про­стра­нён на пе­ре­мен­ные то­ки.