РАВНОПЕРЕМЕ́ННОЕ ДВИЖЕ́НИЕ

РАВНОПЕРЕМЕ́ННОЕ ДВИЖЕ́НИЕ, дви­же­ние ма­те­ри­аль­ной точ­ки, при ко­то­ром ве­ли­чи­на её ка­са­тель­но­го ус­ко­ре­ния $w_τ$ по­сто­ян­на. При этом ве­ли­чи­на ско­ро­сти $v$ точ­ки про­пор­цио­наль­на вре­ме­ни $t:\,v=v_0+ w_τt$, где $v_0$ – на­чаль­ная ско­рость точ­ки. При $w_τ\gt 0$ Р. д. на­зы­ва­ет­ся рав­но­ус­ко­рен­ным, а при $w_τ\lt 0$ – рав­но­за­мед­лен­ным. Путь $s$, прой­ден­ный точ­кой за вре­мя $t$, ра­вен $s=v_0t+w_τt^2/2$. Твёр­дое те­ло мо­жет со­вер­шать по­сту­па­тель­ное Р. д. (ве­ли­чи­ны $w_τ$ всех его то­чек оди­на­ко­вы) и рав­но­пе­ре­мен­ное вра­ще­ние во­круг не­под­виж­ной оси (уг­ло­вое ус­ко­ре­ние $ε$ те­ла по­сто­ян­но). В по­след­нем слу­чае уг­ло­вая ско­рость $ω$ те­ла и угол $φ$ по­во­ро­та рав­ны $ω=ω_0+εt$, $φ=ω_0t+εt^2/2$ ($ω_0$ – на­чаль­ная уг­ло­вая ско­рость те­ла), а ка­ж­дая точ­ка дви­жет­ся по сво­ей ок­руж­но­сти ра­диу­са $r$, при­чём $w_τ=εr$.