ДРЕЙФ НОСИ́ТЕЛЕЙ ЗАРЯ́ДА

ДРЕЙФ НОСИ́ТЕЛЕЙ ЗАРЯ́ДА, упо­ря­дочен­ное дви­же­ние но­си­те­лей за­ря­да (эле­кт­ро­нов про­во­ди­мо­сти и ды­рок) в твё­р­дом те­ле, про­ис­хо­дя­щее при на­ло­же­нии внеш­не­го по­ля. Д. н. з. на­кла­ды­ва­ет­ся на их бес­по­ря­доч­ное (те­п­ло­вое) дви­же­ние, но ско­рость дрей­фа $v_{др}$ обыч­но ма­ла по срав­не­нию со ско­ро­стью те­п­ло­во­го дви­же­ния. При на­ло­же­нии элек­трич. по­ля на­пря­жён­но­стью $E v_{др}=μE$, где $μ$ – под­виж­ность но­си­те­лей за­ря­да. В слу­чае, ко­гда пер­пен­ди­ку­ляр­но элек­трич. по­лю на­кла­ды­ва­ет­ся силь­ное маг­нит­ное по­ле на­пря­жён­но­стью $H$ (удов­ле­тво­ряю­щее ус­ло­вию $μH/c≫1$, где $c$ – ско­рость све­та), Д. н. з. про­ис­хо­дит в на­прав­ле­нии, пер­пен­ди­ку­ляр­ном на­прав­ле­нию обо­их по­лей со ско­ро­стью $v_{др}=cE/H$. В по­лу­про­вод­ни­ках, об­ла­даю­щих но­си­те­ля­ми за­ря­да обо­их зна­ков (элек­тро­на­ми про­во­ди­мо­сти и дыр­ка­ми), в ре­зуль­та­те Д. н. з. воз­ни­ка­ет элек­трич. ток плот­но­стью $j=eμ_nnE +eμ_ppE$, где $e$ – за­ряд элек­тро­на, $n$ и $p$ – кон­цен­тра­ции элек­тро­нов про­во­ди­мо­сти и ды­рок, $μ_n$ и $μ_p$ – их под­виж­но­сти.