ГРАВИТАЦИО́ННЫЙ РА́ДИУС

ГРАВИТАЦИО́ННЫЙ РА́ДИУС в об­щей тео­рии от­но­си­тель­но­сти, ра­ди­ус сфе­ры, на ко­то­рой си­ла тя­го­те­ния, соз­да­вае­мая сфе­ри­че­ской нев­ра­щаю­щей­ся мас­сой, це­ли­ком ле­жа­щей внут­ри этой сфе­ры, стре­мит­ся к бес­ко­неч­но­сти. Г. р. оп­ре­де­ля­ет­ся мас­сой те­ла m и ра­вен r_g=2Gm/c², где G – гра­ви­тац. по­сто­ян­ная, с – ско­рость све­та. Г. р. обыч­ных ас­тро­но­мич. объ­ек­тов ни­чтож­но ма­лы по срав­не­нию с их дей­ст­ви­тель­ны­ми раз­ме­ра­ми; так, для Зем­ли r_g=0,9 см, для Солн­ца r_g=3 км. Ес­ли те­ло сжать до раз­ме­ров Г. р., то ни­ка­кие си­лы не смо­гут ос­та­но­вить его даль­ней­ше­го сжа­тия под дей­ст­ви­ем сил тя­го­те­ния. Та­кой про­цесс, на­зы­вае­мый ре­ля­ти­ви­ст­ским гра­ви­та­ци­он­ным кол­лап­сом, мо­жет про­ис­хо­дить с дос­та­точ­но мас­сив­ны­ми звёз­да­ми (как по­ка­зы­ва­ет рас­чёт, с мас­сой боль­ше двух масс Солн­ца) в кон­це их эво­лю­ции. Ес­ли, ис­чер­пав ядер­ное го­рю­чее, звез­да не взры­ва­ет­ся и не те­ря­ет мас­су, то, сжи­ма­ясь до раз­ме­ров Г. р., она долж­на испы­ты­вать ре­ля­ти­ви­ст­ский гра­ви­тац. кол­лапс. При гра­ви­тац. кол­лап­се из-под сфе­ры ра­диу­са r_g не мо­гут вы­хо­дить ни­ка­кое из­лу­че­ние, ни­ка­кие час­ти­цы. Для внеш­не­го на­блю­да­те­ля, на­хо­дя­ще­го­ся да­ле­ко от звез­ды, с при­бли­же­ни­ем раз­ме­ров звез­ды к r_g вре­мя не­ог­ра­ни­чен­но за­мед­ля­ет темп сво­его те­че­ния. По­это­му для та­ко­го на­блю­да­те­ля ра­ди­ус кол­лап­си­рую­щей звез­ды при­бли­жа­ет­ся к Г. р. асим­пто­ти­че­ски, ни­ко­гда не ста­но­вясь мень­ше его.