ВСЕМИ́РНОГО ТЯГОТЕ́НИЯ ЗАКО́Н

ВСЕМИ́РНОГО ТЯГОТЕ́НИЯ ЗАКО́Н, за­кон тя­го­те­ния Нью­то­на в не­ре­ля­ти­ви­ст­ской ме­ха­ни­ке, со­глас­но ко­то­ро­му два те­ла с мас­са­ми $M $и $m$ при­тя­ги­ва­ют­ся друг к дру­гу с силой $F$, пря­мо про­пор­цио­наль­ной про­из­ве­де­нию масс и об­ратно про­пор­цио­наль­ной квад­ра­ту рас­стоя­ния $r$ ме­ж­ду ни­ми: $F=GmM/r^2$, гдe $G$ – гра­ви­та­ци­он­ная по­сто­ян­ная. Пред­по­ла­га­ет­ся, что ли­ней­ные раз­ме­ры тел мно­го мень­ше рас­стоя­ния ме­ж­ду ни­ми. За­кон ус­та­нов­лен И. Нью­то­ном в кон. 1660-х гг. (опубл. в 1687). В та­ком ви­де В. т. з. спра­вед­лив для не­под­виж­ных тел и тел, дви­жу­щих­ся со ско­ро­стью $v$, ма­лой по срав­не­нию со ско­ро­стью све­та $c$. Для тел, дви­жу­щих­ся с ре­ля­ти­ви­ст­ски­ми ско­ро­стя­ми ($v $ по­ряд­ка $c$), за­кон тя­го­те­ния при­ни­ма­ет бо­лее слож­ный вид. Так, ес­ли те­ла дви­жут­ся с ре­ля­ти­ви­ст­ской ско­ро­стью рав­но­мер­но, то си­ла $F$ за­ви­сит от уг­ла ме­ж­ду век­то­ром ско­ро­сти те­ла и на­прав­ле­ни­ем на­блю­де­ния. Она ос­лаб­ле­на в $γ=(1-v^2/c^2)^{–1/2} $ раз в по­пе­реч­ном и в $γ^2$ раз в про­доль­ном на­прав­ле­нии, т. е. ве­дёт се­бя точ­но так же, как и элек­трич. си­ла при­тя­же­ния ме­ж­ду дву­мя раз­но­имён­ны­ми элек­три­че­ски за­ря­жен­ны­ми те­ла­ми, дви­жу­щи­ми­ся с те­ми же ско­ро­стя­ми. Это на­хо­дит­ся в со­от­вет­ст­вии с Пу­ан­ка­ре прин­ци­пом от­но­си­тель­но­сти. В слу­чае силь­ных гра­ви­та­ци­он­ных по­лей, соз­да­вае­мых мас­сив­ны­ми звёз­да­ми, по­яв­ля­ет­ся бо­лее слож­ная за­ви­си­мость си­лы при­тя­же­ния от рас­стоя­ния.