МАГНИ́ТНОЕ СОПРОТИВЛЕ́НИЕ

МАГНИ́ТНОЕ СОПРОТИВЛЕ́НИЕ, ха­рак­те­ри­сти­ка маг­нит­ной це­пи; М. с. $R_м$ рав­но от­но­ше­нию маг­ни­то­дви­жу­щей си­лы $F$, дей­ст­вую­щей в маг­нит­ной це­пи, к соз­дан­но­му в це­пи маг­нит­но­му по­то­ку Φ. М. с. од­но­род­но­го уча­ст­ка маг­нит­ной це­пи мо­жет быть вы­чис­ле­но по фор­му­ле $R_м = l/(μμ_0S)$, где $l$ и $S$ – дли­на и по­пе­реч­ное се­че­ние уча­ст­ка маг­нит­ной це­пи, $μ$ – от­но­сит. маг­нит­ная про­ни­цае­мость ма­те­риа­ла це­пи, $μ_0$ – маг­нит­ная по­сто­ян­ная. В слу­чае не­од­но­род­ной маг­нит­ной це­пи (со­стоя­щей из од­но­род­ных по­сле­до­ва­тель­ных уча­ст­ков с раз­лич­ны­ми $l$, $S$, $μ$) её М. с. рав­но сум­ме $R_м$ од­но­род­ных уча­ст­ков. Рас­чёт М. с. по при­ведён­ной фор­му­ле яв­ля­ет­ся при­бли­жён­ным, т. к. фор­му­ла не учи­ты­ва­ет «маг­нит­ные утеч­ки» (рас­сея­ние маг­нит­но­го по­то­ка в ок­ру­жаю­щем цепь про­стран­стве), не­од­но­род­но­сти маг­нит­но­го по­ля в це­пи, не­ли­ней­ную за­ви­си­мость М. с. от по­ля. В пе­ре­мен­ном маг­нит­ном по­ле М. с. – ком­плекс­ная ве­ли­чи­на, т. к. в этом слу­чае μ за­ви­сит от час­то­ты элек­тро­маг­нит­ных ко­ле­ба­ний. Еди­ни­цей М. с. в СИ слу­жит ам­пер (или ам­пер-ви­ток) на ве­бер (А/Вб), в СГС – гиль­берт на мак­свелл (Гб/Мкс); 1А/В = 4π·10^–9 Гб/Мкс.