КУЛО́НОВСКИЙ БАРЬЕ́Р ЯДРА́

КУЛО́НОВСКИЙ БАРЬЕ́Р ЯДРА́, энер­ге­тич. барь­ер, ко­то­рый не­об­хо­ди­мо пре­одо­леть по­ло­жи­тель­но за­ря­жен­ной час­ти­це для про­ник­но­ве­ния в яд­ро в ре­зуль­та­те столк­но­ве­ния, а так­же фраг­мен­там яд­ра при рас­па­де по­след­не­го. К. б. я. ха­рак­те­ри­зу­ет­ся вы­со­той $B$ и ши­ри­ной, оп­ре­де­ляе­мой для за­дан­ной энер­гии точ­ка­ми вхо­да в барь­ер и вы­хо­да из не­го. Вы­со­та К. б. я. со­от­вет­ст­ву­ет элек­тро­ста­тич. энер­гии взаи­мо­дей­ст­вую­щих объ­ек­тов, рас­по­ло­жен­ных на рас­стоя­нии, при­бли­зи­тель­но рав­ном сум­ме $R$ их ра­диу­сов. Оцен­ка ве­ли­чи­ны К. б. я. да­ёт сле­дую­щее зна­че­ние $B=1,44·Z_1Z_2/R$, где $Z_1$ и $Z_2$ – за­ря­до­вые чис­ла рас­смат­ри­вае­мых объ­ек­тов, $B$ вы­ра­же­но в МэВ, $R$ – в фер­ми.

В клас­сич. ме­ха­ни­ке час­ти­ца, ки­не­тич. энер­гия ко­то­рой мень­ше ве­ли­чи­ны К. б. я., не мо­жет про­ник­нуть в яд­ро или вы­ле­теть из не­го. Про­хо­ж­де­ние та­кой час­ти­цы че­рез барь­ер (т. н. тун­не­ли­ро­ва­ние) яв­ля­ет­ся чис­то кван­то­во­ме­ха­нич. эф­фек­том (см. Тун­нель­ный эф­фект). Ве­ро­ят­ность это­го про­цес­са экс­по­нен­ци­аль­но убы­ва­ет с уве­ли­че­ни­ем вы­со­ты К. б. я., при­ве­дён­ной мас­сы фраг­мен­тов яд­ра и умень­ше­ни­ем энер­гии на­ле­таю­щей час­ти­цы. Боль­шин­ст­во ядер­ных ре­ак­ций, осу­ще­ст­в­ляе­мых в ла­бо­ра­тор­ных ус­ло­ви­ях, про­те­ка­ет при энер­ги­ях, пре­вы­шаю­щих К. б. я. Ве­ро­ят­ность под­барь­ер­ных ядер­ных ре­ак­ций край­не ма­ла, но имен­но эти ре­ак­ции иг­ра­ют ог­ром­ную роль в раз­ви­тии Все­лен­ной, яв­ля­ясь ис­точ­ни­ком энер­гии звёзд.