КЕ́ЛДЫША – ФРА́НЦА ЭФФЕ́КТ

КЕ́ЛДЫША – ФРА́НЦА ЭФФЕ́КТ, сдвиг края об­лас­ти соб­ст­вен­но­го по­гло­ще­ния све­та к мень­шим час­то­там в по­лу­про­вод­ни­ке при на­ло­же­нии внеш­не­го элек­трич. по­ля. Тео­ре­ти­че­ски пред­ска­зан в 1958 не­за­ви­си­мо Л. В. Кел­ды­шем и нем. фи­зи­ком В. Фран­цем; экс­пе­ри­мен­таль­но об­на­ру­жен в крем­нии в 1960 В. С. Ва­ви­ло­вым и К. И. Бри­цы­ным. При от­сут­ствии элек­трич. по­ля краю об­лас­ти по­гло­ще­ния со­от­вет­ст­ву­ет час­то­та све­та $\omega=\mathscr E_g/\hbar$, где $\mathscr E_g$ – ши­ри­на за­пре­щён­ной зо­ны, $\hbar$ – по­сто­ян­ная План­ка. В элек­т­рич. по­ле на­пря­жён­но­стью $E$ вслед­ст­вие тун­не­ли­ро­ва­ния элек­тро­нов из ва­лент­ной зо­ны в зо­ну про­во­ди­мо­сти (см. Тун­нель­ный эф­фект) край об­лас­ти по­гло­ще­ния раз­мы­ва­ет­ся и ста­но­вит­ся воз­мож­ным по­гло­ще­ние све­та с час­то­той $\omega \lt \mathscr E_g/\hbar$. Эф­фек­тив­ный сдвиг края зоны $\Delta \mathscr E \approx(e^2E^2\hbar^2/m^*)^{1/3}$, где $e$ – элек­трич. за­ряд элек­тро­на, $m^*$ – его эф­фек­тив­ная мас­са. К. – Ф. э. ис­поль­зу­ет­ся для ис­сле­до­ва­ния зон­ной струк­ту­ры по­лу­про­вод­ни­ков и мо­ду­ля­ции оп­тич. из­лу­че­ния.