Квадрупо́льное излуче́ние, излучение, обусловленное изменением во времени квадрупольного момента (электрического, магнитного, акустического, гравитационного) системы. Для электромагнитного излучения различают электрическое и магнитное квадрупольное излучение в зависимости от того, вызывается ли оно изменением компонент электрического тензора $Q^e_{ik}$ или магнитного – $Q^m_{ik}$ квадрупольных моментов. Выделение квадрупольного излучения наиболее важно для источников, занимающих область малого размера по сравнению с излучаемыми длинами волн: $\lambda: l \ll \lambda$. Это условие ограничивает скорости $u$ движения зарядов в источнике квадрупольного излучения нерелятивистскими значениями: $u \approx cl/ \lambda$ ($c$ – скорость света), характерная частота квадрупольного излучения $\omega \approx u/l.$

Согласно классической электродинамике, интенсивность электрического квадрупольного излучения имеет тот же порядок величины $(l/ \lambda)^4$, что и интенсивность магнитного дипольного излучения; интенсивность магнитного квадрупольного излучения – порядка интенсивности тороидального дипольного излучения $(l/ \lambda)^6.$

Квадрупольное излучение особенно важно для источников, не обладающих электрическим $(\boldsymbol p^e=0)$ и магнитным $(\boldsymbol p^m=0)$ дипольными моментами, – например, для замкнутых систем, состоящих из частиц, у которых отношение зарядов к массе одинаково. Электрическое и магнитное поля квадрупольного излучения убывают при удалении от источника обратно пропорционально расстоянию, как и поле дипольного излучения.

При гармоническом законе изменения квадрупольного момента с частотой $\omega-Q^e_{ik}=Q^e_{0ik} \cos \omega t$ средняя по времени интенсивность излучения:$$I_Q=\omega^6(Q^e_{0ik})^2/10c^5.$$

Её угловое распределение (диаграмма направленности) в случае источника с осью симметрии $z (i=3)$ выше 2-го порядка, когда отличны от нуля только диагональные составляющие $Q^e_{33}=-2Q^e_{22}=-2Q^e_{11}$, имеет вид
$$I_\theta=(15/8 \pi)I_Q \sin^2 \theta \cos^2 \theta.$$Здесь $I_\theta$ – интенсивность, отнесённая к единице телесного угла в направлении наблюдения $\boldsymbol n$; $\theta$ – полярный угол между $\boldsymbol n$ и осью $z$. При отсутствии указанной симметрии источника интенсивность квадрупольного излучения $I_\theta$ имеет более сложную диаграмму направленности, а само оно связано с потерей момента импульса излучающей системой зарядов.

При квантовом описании квадрупольного излучения последнее обстоятельство приводит к ограничениям (правилам отбора) на те энергетические состояния излучающей системы, между которыми возможны квадрупольные квантовые переходы. Электрическое квадрупольное излучение и квадрупольное рассеяние гамма-излучения, оптического и микроволнового излучений малыми частицами (атомными ядрами, молекулами, пылинками) применяются при спектральном исследовании внутренней структуры и динамических свойств этих частиц. Квадрупольное излучение, наряду с магнитным дипольным излучением, определяет время жизни и вероятность перехода из метастабильных состояний, используемых в некоторых лазерах, мазерах и усилителях.