ЗАМАГНИ́ЧЕННАЯ ПЛА́ЗМА

ЗАМАГНИ́ЧЕННАЯ ПЛА́ЗМА, плаз­ма, на­хо­дя­щая­ся в маг­нит­ном по­ле на­пря­жён­но­стью $H$ в та­ких ус­ло­ви­ях, что лар­мо­ров­ская час­то­та вра­ще­ния за­ря­жен­ных час­тиц в этом по­ле, $ω_H=qH/mc$, су­ще­ст­вен­но пре­вы­ша­ет ха­рак­тер­ную час­то­ту со­уда­ре­ний ме­ж­ду элек­тро­на­ми и ио­на­ми. Здесь $q$ и $m$ – за­ряд и мас­са час­ти­цы, $c$ – ско­рость све­та. Та­кие ус­ло­вия мо­гут осу­ще­ст­в­лять­ся в силь­ных маг­нит­ных по­лях или в очень раз­ре­жен­ной плаз­ме. В З. п. лар­мо­ров­ский ра­ди­ус зна­чи­тель­но мень­ше дли­ны сво­бод­но­го про­бе­га и сме­ще­ние час­ти­цы в ре­зуль­та­те столк­но­ве­ния ока­зы­ва­ет­ся толь­ко по­ряд­ка лар­мо­ров­ско­го ра­диу­са. По­это­му в З. п. су­ще­ст­вен­но умень­ша­ют­ся ко­эф­фи­ци­ен­ты пе­ре­но­са ве­ще­ст­ва, энер­гии и им­пуль­са в на­прав­ле­нии, пер­пен­ди­ку­ляр­ном маг­нит­но­му по­лю. З. п. и плаз­ма, вмо­ро­жен­ная в маг­нит­ное полe, – не од­но и то же. Раз­ли­чие со­сто­ит в том, что не при всех дви­же­ни­ях З. п. воз­ни­ка­ют элек­трич. то­ки. Кро­ме то­го, в З. п. воз­мож­ны низ­ко­час­тот­ные ква­зи­по­тен­ци­аль­ные дви­же­ния, при ко­то­рых маг­нит­ное по­ле не воз­му­ща­ет­ся, и, сле­до­ва­тель­но, не вмо­ро­же­но в сре­ду.