Диэлектри́ческие поте́ри, часть энергии переменного электрического поля, которая преобразуется в теплоту в диэлектрике. Все движения частиц в веществе связаны с диссипацией части энергии, сообщённой частицам электрическим полем. В конечном счёте эта часть энергии превращается в теплоту. Диэлектрические потери зависят от частоты ${\omega}$ переменного электрического поля.

Если основную роль в поляризации диэлектрика играют малые смещения электронов и ионов, то диэлектрик можно рассматривать как совокупность гармонических осцилляторов, испытывающих в переменном поле вынужденные колебания. Потери энергии при таких колебаниях максимальны, если ${\omega}$ близка к частоте собственных колебаний осциллятора (резонанс). При выходе частоты из области резонанса амплитуда колебаний и скорости частиц быстро уменьшаются и диэлектрические потери становятся небольшими. При электронном механизме поляризации максимум потерь приходится на оптические частоты (порядка 10¹⁵ Гц), поэтому для электротехнических и радиотехнических частот диэлектрические потери ничтожны. При поляризации, обусловленной смещением ионов, максимум диэлектрических потерь расположен в ИК-диапазоне (10¹²–10¹³ Гц). Ещё меньшие частоты соответствуют максимуму диэлектрических потерь при ориентационной поляризации. Если период колебаний внешнего поля меньше времени, необходимого для выстраивания дипольных моментов вдоль поля, поляризация почти не успевает устанавливаться и диэлектрические потери малы. При низких частотах поляризация успевает следовать за полем, то есть смещения частиц велики, но из-за больших величин времени смещений диэлектрические потери также малы. Максимум диэлектрических потерь имеет место при наложении переменного поля, период ${T}$ которого примерно равен времени установления ориентации молекул (времени релаксации). Для воды, поляризация которой в основном ориентационная, ${T}$ порядка 10^–10 с.

Количественной характеристикой диэлектрических потерь является величина тангенса угла диэлектрических потерь ${\mathrm{tg}δ}$ (угол ${δ}$ – разность фаз между векторами поляризации $\boldsymbol {P}$ и напряжённости $\boldsymbol {E}$ электрического поля).

Реальные диэлектрики обладают конечной электрической проводимостью ${σ}$, с наличием которой также связана часть диэлектрических потерь. При низких частотах джоулевы потери, связанные с проводимостью, могут оказаться существенными, так как их величина не равна нулю при ${ω→0}$. Если диэлектрические потери обусловлены только проводимостью, то ${\mathrm{tg}δ=4πσ/ω}$ (в системе СГСЭ).