ДИФФУ́ЗИЯ НОСИ́ТЕЛЕЙ ЗАРЯ́ДА

ДИФФУ́ЗИЯ НОСИ́ТЕЛЕЙ ЗАРЯ́ДА в по­лу­про­вод­ни­ках, пе­ре­ме­ще­ние но­си­те­лей за­ря­да (элек­тро­нов про­во­ди­мо­сти и ды­рок), обу­слов­лен­ное не­од­но­род­но­стя­ми их кон­цен­тра­ции. В ре­зуль­та­те Д. н. з. в по­лу­про­вод­ни­ках воз­ни­ка­ет элек­трич. ток (т. н. диф­фу­зи­он­ный ток) плот­но­стью $\boldsymbol j=eDn∇n-eDp∇p$, где $e$ – за­ряд элек­тро­на, $n$ и $p$ – кон­цен­тра­ции элек­тро­нов про­во­ди­мо­сти и ды­рок, $D_n$ и $D_p$ – их ко­эф. диф­фу­зии. Д. н. з. в по­лу­про­вод­ни­ках, об­ла­даю­щих но­си­те­ля­ми од­но­го зна­ка, со­про­во­ж­да­ет­ся по­яв­ле­ни­ем объ­ём­но­го за­ря­да и элек­трич. по­ля. В ре­зуль­та­те воз­ни­ка­ет дрейф но­си­те­лей за­ря­да, на­прав­лен­ный про­ти­во­по­лож­но Д. н. з. В ус­ло­ви­ях рав­но­ве­сия диф­фу­зи­он­ный и дрей­фо­вый то­ки вза­им­но ком­пен­си­ру­ют­ся. В по­лу­про­вод­ни­ках, об­ла­даю­щих но­си­те­ля­ми обо­их зна­ков, Д. н. з. так­же со­про­во­ж­да­ет­ся воз­ник­но­ве­ни­ем объ­ём­но­го за­ря­да, по­сколь­ку обыч­но $D_n≠D_p$, и но­си­те­ли од­но­го зна­ка дви­жут­ся бы­ст­рее, чем но­си­те­ли дру­го­го зна­ка. В этом слу­чае так­же по­яв­ля­ет­ся элек­трич. по­ле, тор­мо­зя­щее бо­лее под­виж­ные и ус­ко­ряю­щее ме­нее под­виж­ные но­си­те­ли. В ре­зуль­та­те про­ис­хо­дит пе­ре­ме­ще­ние но­си­те­лей за­ря­да обо­их зна­ков.